На Главную

ГДЗ: Английский язык       Алгебра       Геометрия       Физика       Химия       Русский язык       Немецкий язык

Подготовка к экзаменам (ЕГЭ)       Программы и пособия       Краткое содержание       Онлайн учебники
Шпаргалки       Рефераты       Сочинения       Энциклопедии       Топики с переводами

Канал о жизни дикой лисы в 

домашних условиях.

Все темы:"Рефераты по Физике"


Техника и электроника СВЧ (Часть 1)


                                  Лекція 15


                            Відкриті резонатори.

    Це  резонатори  на  основі  відкритих   ліній   передач.   Вони   мають
електромагнітний контакт з відкритим простором. Звичайно використовуються  в
лазерах сферичні діелектричні резонатори.  Нас  цікавлять  шари  діелектрика
для лінії  .  Тут  не  можна  використовувати  геометричні  наближення,
потрібно розв’язувати рівняння Максвела.
    Розв’яжемо рівняння Максвела для сферичного діелектричного  резонатора.
Тут потрібно використати ССК:
    , .

    В сферичній СК не можна перейти до скалярних рівнянь  звичайним  чином.
Використовують заміну:, , , , , .
    Це – ТМ  чи Е – заміна, оскільки . Аналогічно можна  зробити  Н  –
заміну:
    
    Ми будемо використовувати Е – заміну, перейшовши до потенціалу , в
результаті одержимо: .
    Щоб отримати саме хвильове рівняння, де була  б  ще  й  похідна  ,
необхідно зробити  заміну:  .  Потенціали    та    називають
потенціалами Дебаю. Вони  мають  методичне  значення.  Розв’яжемо  простіше
рівняння для  та  - методом  відокремлених  змінних:    тоді
.
    Рівняння для  - це рівняння Лежандра. Його  розв’язки  –  поліноми
Лежандра. Рівняння для   можна  звести  до  рівняння  Бесселя  заміною
. Це рівняння для  сферичних  функцій  Бесселя  (або  функцій  Бесселя
напівцілого вигляду). Стандартний вигляд рівняння:  ,  його  розв’язки
:
    .
    Таким чином розв’язки:
    .
    Щоб використати граничні умови, необхідно виразити ,    через
.
                                , 
    отримаємо два рівняння для А та В, причому А і В  будуть  відмінні  від
нуля лише тоді, коли  системи рівна нулю.  Користуючись  виразами  для
 та , отримаємо:  з  цього  рівняння  отримаємо  .  Для
: . Поле має вигляд:



    Таким чином, поля тут ідуть таким же чином, як і  в  кільці,  по  якому
біжить струм.
    Це була строга, точна теорія резонаторів  сферичної  форми.  Проте,  їх
важко виготовляти, вони незручні у використанні. Використовують:



    Розрахувати таку систему неможливо, бо немає регулярних граничних  умов
(наприклад при ).
    Можна  вважати,  що  резонансна  частота  є  проміжним  значенням   між
резонансною частотою у вписаній та описаній кулі.



    Відмінність формування граничних умов:



     - регулярна гранична умова 
     - нерегулярна гранична умова
    Коли є металева поверхня, можна записати . Це так звані електричні
стінки.

-----------------------







+           -

МП

струми

+                              -












1  2  3  4  5  6  7  8  9  10  11  12  13  14  15  16  17  18  19