Закон Ома для неоднородного участка цепи.
На неоднородном участке цепи на носители тока действует
электростатические силы и сторонние силы . Следовательно,
плотность тока в этих точках оказывается пропорциональной сумме
напряжений:
(41)
Выражение (41) представляет собой закон Ома для неоднородного участка
цепи в дифференциальном виде.
Перейдём к интегральной форме закона Ома. Рассмотрим неоднородный
участок цепи. В следствие закона сохранения электрического заряда, сила
тока в любом сечении проводника будет постоянной.
(Рисунок)
Подставим в (41) значения и . Получим выражение для
элементарного участка цепи:
,
где и - проекции на элемент контура .
Умножим последнее соотношение на модуль и проинтегрируем по
контуру:
.
Учитывая, что - сопротивление участка цепи 1-2, , ,
получим:
.
Если - способствует движению положительных зарядов в выбранном
направлении, то .
Если нет, то .
Запишем последнее соотношение в виде:
(42)
(42) представляет собой закон Ома для неоднородного участка цепи в
интегральной форме.
Для замкнутой цепи :
(Рисунок)
( 43)
Это закон Ома для замкнутого неоднородного у4частка цепи в
интегральной форме.
Здесь , где R – внешнее сопротивление цепи,
- сопротивление источника ЭДС.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14
