Лекція 34
Плоскі хвилі в гіротропному середовищі.
Нехай . Не реагує на складову , а тільки .
Обертання магнітного моменту відбувається лише у площині .
.
Розповсюджуюче плоске поле
.
.
Запишемо рівняння Максвела:
Ми розглядаємо - скаляр, тобто просто ферит.
Використовуємо формулу ; тоді рівняння Максвела можна записати в
такому вигляді:
.
Позначимо - це уповільнення, оскільки - новий хвильовий
вектор, - хвильовий вектор без фериту.
.
Розглянемо прості випадки:
1. (хвиля розповсюджується вздовж поля): .
Тут мають місце пряма і зворотна хвилі:
, . Тут буде . Крім того, отримаємо , де “-“ –
права хвиля, “+” – ліва хвиля. Це означає, що при падінні на ферит
лінійна поляризація розкладається на дві зустрічні кругові поляризації:
Це має місце і у всіх інших середовищах, але там це не має значення.
Далі права кругова поляризація буде обертати магнітний момент, і для
неї буде , а ліва кругова поляризація магнітний момент обертати не
зможе, ферит для неї не існує, тобто стала розповсюдження буде .
Звідси випливає ефект Фарадея.
2. (ефект Катоне-Мутона) – подвійне променезаломлення.
Отримаємо дві незалежні системи рівнянь:
.
Знову маємо дві незалежні хвилі з різними .
Розглянемо дві хвилі з круговою поляризацією:
Тобто, у взаємодіючій хвилі довжина хвилі буде менша. Зсунемось від
початку на період , тоді друга хвиля повернеться в початковий
стан, а перша не встигне. Тоді дасть вектор під кутом до
нульової площини. - кут Фарадея (кут повороту площини
поляризації). , ми розглянули . Цей кут змінюється в
залежності від відстані.
-----------------------
Вз.
Невз.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19
